中科院福建物构所陈学元/郑伟/黄萍/商晓颖Nature子刊丨室温下亚2.5纳秒寿命的超快上转换超荧光研究!周梦薇一作

文摘   2024-11-16 15:06   上海  
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通过镧掺杂纳米颗粒实现光子上转换对各种应用有重要意义,然而目前上转换纳米颗粒的发展受到镧系离子低量子效率和长辐射寿命的阻碍,限制了其在时变纳米光子学中的应用。

2024年11月14日,中国科学院福建物质结构研究所陈学元研究员、郑伟研究员、黄萍研究员、商晓颖副研究员团队在Nature Communications期刊发表题为“Ultrafast upconversion superfluorescence with a sub-2.5 ns lifetime at room temperature”的研究论文,团队成员周梦薇为论文第一作者,黄萍研究员、商晓颖副研究员、郑伟研究员、陈学元研究员为论文共同通讯作者。

该研究报道了室温下掺杂镧系纳米颗粒的超快上转换超荧光(UC-SF),其寿命低于2.5ns。在800 nm的fs脉冲激光激发下,在富Nd3+的纳米颗粒中获得了大量相关偶极子(N = 912),导致了集体相干发射,强度增加了两个数量级,辐射衰减率提高了三个数量级以上。此外,还证明通过控制激发功率和发射样品的长度,可以在μs到亚ns的范围内实现上转换发射的寿命操纵,并伴有典型的Burnham-Chiao振荡的超荧光特征。该研究发现可能有利于许多先进技术的应用,如量子计数和高速超分辨率生物成像。

DOI:10.1038/s41467-024-54314-x

该研究报道了在不使用等离子体纳米腔的情况下,用800 nm的fs脉冲激光在RT和自由空间中激发富Nd3+的NaYF4: x%Nd3+@NaYF4核壳上转换纳米颗粒(UCNPs)时产生的超快UC-SF效应。由于在fs脉冲激光激发的高辐射场下Nd3+的强耦合,实现了高达912个相干偶极子的耦合,使得Nd3+的辐射衰减率比普通UCL提高了3个数量级,同时还实现了前所未有的2.5ns的超短寿命。研究人员详细研究了激发功率、Nd3+浓度和发射样品长度对UC-SF及其动力学的影响。观察到SF的所有特征,包括随功率变化功率的累积和衰减时间、双光子UC发射的四阶功率依赖以及UC-SF振荡,为富Nd3+体系中UC-SF的存在提供了坚实的证据。通过UC-SF将Ln3+的辐射寿命从μs-ms尺度分解到亚ns尺度,为Ln3+发光在超快光学中的各种最新应用铺平了道路。

图1:NaNdF4@NaYF4 (100Nd@Y) UCNPs中Nd3+的UC-SF。a SF的形成过程示意图。在初始不相关的光激发偶极子具有随机分布的相位,通过相干耦合情况下变成相位相关,形成宏观巨偶极子从而产生SF。100Nd@Y UCNPs的b TEM图像和c EDX元素映射。d 100Nd@Y UCNPs在平均功率密度为~1.10 kW cm−2的808 nm CW和800 nm fs脉冲激光激发下的正常UCL和UC-SF光谱。插图显示了UC-SF和正常UCL的UCNP组合体的显微镜图像。e 通过监测4G7/24I11/24G7/24I13/2 Nd3+在588 nm和656nm的发射,得到100Nd@Y UCNPs的正常UCL和UC-SF衰减曲线。插图显示了Nd3+在588和656nm处的UC-SF衰减曲线。f 100Nd@Y UCNPs中Nd3+能级和电子跃迁的正常UCL和UC-SF。GSA和ESA分别表示基态吸收和激发态吸收。

图2:100Nd@Y UCNPs随功率变化的UC-SF光谱和衰减曲线。100Nd@Y UCNPs在不同功率密度的800 nm fs脉冲激光激发下的a UC-SF光谱和b λem = 588 nm的衰减曲线。(b)中的插图显示了UCNP组合体的UC-SF图像。c 100Nd@Y UCNPs初始阶段随功率变化的UC-SF衰减曲线(λem = 588 nm),表明延迟时间随激发功率密度的增加而缩短。d Nd3+在588 nm处的延迟时间(τD)和辐射衰减时间(τR)与激发功率密度的关系。e 基于Dicke模型的集体N原子SF系统的SF动力学示意图。

图3:NaYF4: x mol%Nd3+@NaYF4 UCNPs (xNd@Y;X = 2、25、50、75和100)的Nd3+浓度依赖性UC-SF。a-d 不同Nd3+浓度xNd@Y UCNPs的TEM图像。e 不同Nd3+浓度xNd@Y UCNPs中,在fs脉冲激光激发下,相对于同等功率密度(~1.10 kW cm−2)的CW激光激发下,588 nm Nd3+发射的UCL增强因子。f 高、低Nd3+浓度下xNd@Y UCNPs中建立宏观巨偶极子的示意图。黑色箭头表示偶极相,橙色曲线表示辐射场。g 50Nd@Y UCNPs在功率密度为1.53 kW cm−2的800 nm fs脉冲激光激发下的UC-SF衰减曲线。h, i Nd3+在588和656nm处的4G7/24I11/24G7/24I13/2跃迁的UCL强度与50Nd@Y UCNPs的(h) UC-SF和(i)正常UCL的的激发功率密度(P)的双对数图,表现出不同的功率依赖性。

图4:100Nd@Y UCNPs中UC-SF的Burnham-Chiao100Nd@Y UCNPs在功率为1.4 mW的800 nm激光激发下,激发光斑直径为(a) 56.3 μm、(b) 105.7 μm和(c) 163.0 μm的UC-SF衰减曲线(λem = 588 nm)。插图显示了UCNP组合体的显微镜拍摄的UC-SF图像。100Nd@Y UCNPs在大发射样品长度条件下,在功率密度为(d) 0.44, (e) 0.52, (f) 0.63, (g) 0.79 kW cm−2的800 nm fs脉冲激光激发下的UC-SF衰减曲线(λem = 588 nm)。h 100Nd@Y UCNPs在功率密度为0.98 kW cm−2、激发光斑直径为247.5 μm的800 nm fs脉冲激光激发下的UC-SF衰减曲线(λem = 588 nm)。插图中放大的曲线显示了两个时间间隔约为40 ns的周期性振荡峰。

总之,该研究在富Nd3+的UCNPs中证明了寿命低于2.5ns的超快UC-SF。具体来说,在fs脉冲激光激发下,Nd3+的近距离产生了强偶极子-偶极子相关性,从而产生了创纪录的大量相干耦合偶极子(N = 912),并由此产生了超短寿命(2.5ns)的UC-SF,比正常UCL寿命(2.28 μs)短3个数量级。可操纵的Ln3+掺杂的UCNPs,从μs−ms尺度到亚ns尺度的巨相干性和超短寿命,代表了UCNPs发展的一个突破,因为它使人们能够在超快光子学中利用Ln3+的UCL,而这是人们长期以来一直追求的,但受到4f→4f禁戒跃迁的限制。对Ln3+的UC-SF的基本理解也为探索高效和超快的UC材料奠定了基础,这些材料可用于高速超分辨率生物成像、量子光学和固态单光子发射器等无数潜在应用。

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