差分阻抗
我们首先从阻抗本身的定义出发,来定义差分阻抗:差分阻抗是差分信号感受到的阻抗,即,差分信号的电压与电流的比值。
这是差分对最重要的电特性,它决定了差分信号的信号完整性。根据差分对之间的耦合关系,可以分成两种情况:
1,差分对之间无耦合。
2,差分对之间紧耦合。
接下来,我们根据这两种情况扩展开来分析。
1.1 无耦合
1. 假设差分对的两条传输线距离非常远(至少是线宽的2倍(3w原则));每条信号线单端特征阻抗Z0=50ohm,流经信号线与返回路径之间的电流:Ione = Vone/Z0。
2. 沿着差分对传播的差分信号跳变就是两条信号线上的差,差分对之间的电压为每条信号线上跳变电压的2倍(Vdiff=2*Vone)。
3. 两条差分信号线上的电流大小相等、方向相反,所以我们可以将两条信号线看成一个电流回路:Ione电流从一条信号线流出,再流入另外一条信号线流回到源端。
4. 因此我们就可以计算出差分阻抗为:
Zdiff = Vdiff/Ion
= 2*Vone/Ione
= 2*Z0
即差分阻抗是单端传输线阻抗的2倍。
5. 如下图所示,差分信号经差分对传输到了接收端,如果终端阻抗非常大(R开路),使得差分信号反射回源端,这种多次反射会产生振荡噪声;消除反射的方法是末端跨接一个端接电阻,匹配差分阻抗:Rterm = Zdiff = 2*Z0。
我们还可以将差分阻抗看成是两条传输线单端阻抗的串联,那么也可以单独将单端信号线做终端并联匹配Z0,此时差分线之间阻抗也是2*Z0。
在实际设计中,无耦合差分线比我们想象中的应用场景还要多。因为芯片往往只定义了差分阻抗要求,如果差分阻抗要求为100ohm,那么设计成无耦合差分线会更加方便。只要做好参考平面以及边上传输线串扰的控制,无耦合差分线也是一个非常好的选择。
1.2 耦合
当差分对的两条信号线慢慢靠近,它们的边缘电场和磁场会相互覆盖,耦合程度会变的很强。
此时差分阻抗的计算会变的复杂,我们在串扰章节中以互容C12和互感L12来描述两者的耦合强度,如下图所示为两条传输线之间距离与互容C12、互感L12之间的关系。
1. 如下左图所示,当信号线靠近时,C11和C12发生了改变,信号线1和回流路径之间的边缘场被邻近信号线阻断,导致C11减小而C12增加,而CL=C11+C12没有大的变化。
2. 如上右图所示,当信号线靠近时,L11和L12也发生了变化,由于邻近导线的感应涡流,L11将略有减小,L12将增加。
3. 所以两条信号线间距越小耦合越强,大致结论如下:
1, 间距最小情况下(1w),耦合程度<15%;
2, 间距>2w时,耦合度降低到了1%。
4. 当两条传输线相距很远时,线路1的特征阻抗与线路2完全没关系,其特征阻抗与C11成反比(Z0= √(L/C));但两条信号线距离非常近时,相邻信号线路2的存在会影响线路1的阻抗(邻近效应);线路1的阻抗由负载电容决定:Z0 与1/CL成正比。
5. 根据如上分析,此时传输线2上信号状态不同,会影响差分对阻抗的大小:
1, 假设线路2被固定在0电位:那么线路1的单端特征阻抗基本不变(如上图CL变化不大);
2, 假设线路2被驱动与线路1信号相反:由于线路1与返回路径和线路2之间存在dV11/dt和dV12/dt ,于是产生两个分别穿过电容C11和C12的电流,而线路1与线路2之间变化的电压是2倍单端信号电压:V12=2*V11;那么线路1上的电流:;线路1阻抗随间距的减小而减小。
3, 假设给线路2被驱动与线路1信号相同:那么两条信号线之间不存在电压差,只有电容C11存在,此时流经线路1的电流为:,线路1阻抗随间距的减小而增加。
4, 我们从上面的分析得到结论:当差分信号沿差分对传输时,其阻抗仍然是每条信号线单端阻抗的串联(2倍);同时在两条信号线之间驱动差分信号时,每条信号线的阻抗为因为彼此间耦合而减小;如下所示最小距离耦合时差分阻抗减小约12%。
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