unsetunset干涉条纹unsetunset
全相干光、部分相干光和非相干光在物理实践上对应于干涉条纹的描述。对于能够产生干涉条纹的光，通过干涉条纹的对比度形成了相干度的概念，全相干光条纹对比度最为明显，非相干光基本观察不到干涉条纹，而部分相干光则处于两者之间。而根据干涉条纹相干度又分为两种，一种是时间相干性，一种是空间相干性。时间相干性对应于迈克尔逊干涉仪（Michelson interferometer ）, 原理是将一束光分为两束，并在时间上做相对延迟，然后观测干涉条纹随着延迟时间的变化。![]()
空间相干性对应着杨氏双缝实验，原理是在空间上两个不同的位置发出的光形成的干涉条纹。
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unsetunset振幅和能量unsetunset
从能量和振幅的角度看，光是一种电磁波，由于光的震荡速度（可见光一个周期 10fs左右，目前的探测器探测最短时间间隔 1000000fs）非常快，这使得测量电场力和磁场力的瞬时值变得非常困难，只能测量平均值，而振幅在一段时间的平均值基本等于0。所以只能测量平方值的平均值，也就是测量能量反而更简单，即测量：
尖括号表示平均值，即测量一段时间平方值的均值，这个就是光强。对于时间上延迟一段时间 的两束光叠加在一起，则有：其中最后一项是自相关函数。即是两束光叠加的能量等于两束光能量和再加上一个相干项。当相干项为零，说明两束光正交。故，干涉项实际上对应于能量的二次项，我们可以将这个干涉项傅里叶分解，对于自相关函数得到功率谱，对于互相干函数得到交叉谱。不管是功率谱还是交叉谱，都是对于能量的频域描述，而单色光，多色光则是对应于振幅的频域描述。unsetunset统计光学unsetunset
从统计光学的角度，如果两束光相干，说明其相位在前后时间上有一定的关联性。如果光源是一个随机光源，比如热辐射，每个原子随机振动，这样在时间上没有确定的关联性，发出的光是非相干光。如果光源是周期震荡的偶极子或者电子，发出的光是相干光。如果想要破坏光的相干性，即去相干，需要采用振镜，在不同的时刻给光加一个随机相位（降低时间相干性），或者粗糙的表面（降低空间相干性）。如果想要增加光的相干性，则需要进行单色化处理（增加时间相干性），增加狭缝（增加空间相干性）。unsetunset相关函数的传输unsetunset
相关函数的传输本质上是基于振幅的传输，推导出能量的传输方程。
unsetunset模式分解（Karhunen-Loeve）unsetunset
对于非相干光，可以将其分解到一组时间上正交的基上, 投影到每个基上的系数构成了一个模式的空间分布，这个基向量构成了时间上的分布，这样每个模式之间不相干的，模式内部是相干的。为了得到更好的性质，在此基础上，选择一组特殊的正交基（正交基有很多），满足不同模式的空间分布也是互不相干的，也就是满足双正交条件，就得到 Karhumen-Loeve分解。模式分解中占有能量最大的模式称为主模，主模的能量占整个光场能量的百分比称为相干分数，相干分数可以衡量一个光中相干成分的比例。![]()
